微分積分 2025年7月15日 NEW!xDの冪乗の性質 \[ \left(x\frac{d}{dx}\right)^{n}e^{x}=e^{x}\sum_{k=0}^{\infty}S_{2}\left(n,k\right)x^{k} \]
スターリング数 2025年7月13日 NEW!冪乗和と第2種スターリング数の関係 \[ \sum_{k=0}^{n}k^{m}x^{k}=\sum_{k=0}^{m}S_{2}\left(m,k\right)x^{k}\frac{d^{k}}{dx^{k}}\left(\frac{1-x^{n+1}}{1-x}\right) \]
スターリング数 2025年7月11日 微分演算子とスターリング数 \[ x^{n}\frac{d^{n}}{dx^{n}}=\sum_{k=0}^{\infty}S_{1}\left(n,k\right)\left(x\frac{d}{dx}\right)^{k} \]
分割数 2025年7月10日 最大個数制限付きの分割数の漸化式 \[ p_{1}\left(n,k,m\right)=p_{1}\left(n,k-1,m\right)+p_{1}\left(n-k,k,m\right)-p_{1}\left(n-k-m,k-1,m\right) \]
積分問題 2025年7月4日 床関数を含む積分です \[ \int_{0}^{\frac{\pi}{2}}\frac{\left\lfloor \tan x\right\rfloor }{\tan x}dx=? \]
レヴィチヴィタ・イプシロン 2025年7月1日 3階のエディントン・イプシロンの性質 \[ \epsilon_{ijk}=\det\left(\begin{array}{ccc} \delta_{1i} & \delta_{1j} & \delta_{1k}\\ \delta_{2i} & \delta_{2j} & \delta_{2k}\\ \delta_{3i} & \delta_{3j} & \delta_{3k} \end{array}\right) \]
レヴィチヴィタ・イプシロン 2025年6月30日 レヴィ・チヴィタ・イプシロンの定義 \[ \epsilon_{ijk}=\begin{cases} +1 & even\\ -1 & odd\\ 0 & etc \end{cases} \]
ベクトル解析 2025年6月27日 直交曲線座標でのナブラ演算子・回転・発散・ラプラシアン \[ \boldsymbol{\nabla}\cdot\boldsymbol{A}=\frac{1}{h}\sum_{i}\frac{\partial}{\partial q_{i}}\frac{A_{i}h}{h_{i}} \]
ベクトル解析 2025年6月26日 直交曲線座標での単位基底ベクトルの回転・発散 \[ \boldsymbol{\nabla}\cdot\boldsymbol{u}_{i}=\frac{1}{hh_{i}}\frac{\partial}{\partial q_{i}}h-\frac{1}{h_{i}^{2}}\frac{\partial}{\partial q_{i}}h_{i} \]
ベクトル解析 2025年6月25日 直交曲線座標での性質 \[ h_{i}\boldsymbol{\nabla}q_{i}=\frac{1}{h_{i}}\frac{\partial\boldsymbol{r}}{\partial q_{i}} \]
ベクトル解析 2025年6月24日 スケール因子・微小線素と単位基底ベクトル・ベクトルの成分同士の関係 \[ \boldsymbol{u}_{i}=\frac{1}{h_{i}}\frac{\partial\boldsymbol{r}}{\partial q_{i}} \]
ベクトル解析 2025年6月23日 勾配の方向と方向微分 \[ \nabla_{\boldsymbol{v}}f\left(\boldsymbol{r}\right):=\boldsymbol{v}\cdot\boldsymbol{\nabla}f \]
ベクトル解析 2025年6月20日 ストークスの定理とガウスの発散定理 \[ \iiint_{V}\boldsymbol{\nabla}\cdot\boldsymbol{A}dV=\iint_{S}\boldsymbol{A}\cdot d\boldsymbol{S} \]
ベクトル解析 2025年6月19日 ナブラ演算子・勾配・発散・回転・ラプラシアンの定義 \[ \boldsymbol{\nabla}:=\boldsymbol{e}_{i}\partial_{i} \]
解析学 2025年6月17日 合成関数の導関数・偏導関数 \[ \frac{df}{dt}=\sum_{k=1}^{n}\frac{\partial f}{\partial x_{k}}\frac{dx_{k}}{dt} \]
解析学 2025年6月16日 偏微分の順序交換(シュワルツの定理) \[ \frac{\partial^{2}f\left(x,y\right)}{\partial x\partial y}=\frac{\partial^{2}f\left(x,y\right)}{\partial y\partial x} \]
解析学 2025年6月13日 C1級・全微分可能・偏微分可能・連続の関係 \[ C^{1}\text{級}\Rightarrow\text{全微分可能}\Rightarrow\text{偏微分可能} \]